В теориях с дополнительными измерениями, таких как теория струн и бранотные модели, чёрные дыры проявляют существенно более богатую геометрию по сравнению с четырёхмерной общей теорией относительности. Пространство-время становится многомерным, и его метрика может включать компактные измерения с малыми радиусами. В частности, для пространства D = 4 + n возможны новые типы решений уравнений Эйнштейна, включая:
$$ ds^2 = -\left(1 - \frac{\mu}{r^{D-3}}\right) dt^2 + \left(1 - \frac{\mu}{r^{D-3}}\right)^{-1} dr^2 + r^2 d\Omega_{D-2}^2, $$
где μ — параметр массы, а dΩD − 22 — метрика на единичной (D − 2)-сфере. Область горизонта определяется условием gtt = 0, т.е. rH = μ1/(D − 3).
$$ T_H = \frac{D-3}{4\pi r_H}, \quad S = \frac{A_{D-2}}{4 G_D} = \frac{\Omega_{D-2} r_H^{D-2}}{4 G_D}, $$
где ΩD − 2 — площадь единичной сферы в D − 2 измерениях, а GD — гравитационная постоянная в D-мерном пространстве.
$$ ds^2 = -f(r) dt^2 + f(r)^{-1} dr^2 + r^2 d\Omega_{D-p-2}^2 + \sum_{i=1}^p dz_i^2, $$
где zi — координаты вдоль дополнительной измеренной браны. Такие решения обладают нестабильностью Грегори-Лафлама при определённых соотношениях размеров и радиусов горизонта.
Чёрные дыры в многомерных пространствах проявляют необычную зависимость массы от радиуса горизонта. Для D > 4 масса M и радиус горизонта rH связаны как
M ∼ rHD − 3.
Это означает, что с увеличением числа измерений чёрная дыра становится более компактной при фиксированной массе, а её температура растёт быстрее, чем в четырёхмерном случае.
Влияние дополнительного измерения на гравитационное излучение и слияние чёрных дыр проявляется через изменение фазиного портрета: многомерные чёрные дыры могут терять стабильность в результате колебаний вдоль компактных измерений и формировать новые топологии горизонта.
В многомерных пространствах топология горизонта может быть сложнее, чем простая сфера. Например:
Эти конфигурации нарушают уникальность решений уравнений Эйнштейна, которая характерна для четырёхмерной общей теории относительности.
Квантовая механика в многомерных теориях приводит к изменению спектра излучения Хокинга. В частности, плотность состояния и спектральное распределение частиц зависят от числа измерений D:
$$ \frac{d^2 N}{d\omega dt} \sim \frac{\omega^{D-2}}{e^{\omega/T_H}-1}. $$
Это приводит к ускоренному испарению многомерных чёрных дыр с увеличением числа измерений. Для малых чёрных дыр (например, в сценариях с низкой планковской массой) испарение может происходить на экспериментально доступных масштабах.
Многомерные чёрные дыры играют ключевую роль в теоретических моделях: