Гравитационные волны (ГВ) представляют собой возмущения метрики пространства-времени, распространяющиеся со скоростью света. Их обнаружение открыло новый путь для измерения фундаментальных космологических параметров, таких как постоянная Хаббла H0, плотности различных компонентов Вселенной Ωm, ΩΛ, а также кривизны пространства k. В отличие от традиционных методов (космологические красные смещения, сверхновые типа Ia), гравитационные волны позволяют получать независимые измерения через так называемые «стандартные сирены».
Термин стандартная сирена был введён в аналогии со стандартными свечами в астрономии. Источники гравитационных волн, такие как слияния двойных компактных объектов (черные дыры, нейтронные звёзды), обладают характерным сигналом, амплитуда которого зависит от расстояния до источника dL:
$$ h(t) \sim \frac{1}{d_L} \mathcal{A}(t, \text{массы, ориентация}) $$
где ???? — функциональная зависимость, определяемая массами компонентов системы и их ориентацией относительно наблюдателя. Так как форма волнового сигнала определяется массами и спинами объектов, можно выделить интринсивные параметры, а сравнение амплитуды с теоретической моделью позволяет определить люминозное расстояние dL без опоры на шкалы расстояний, калиброванные другими методами.
Чтобы получить космологические параметры, необходимо знать красное смещение источника z. Для некоторых событий (например, слияния нейтронных звезд, сопровождаемых электромагнитным излучением) можно измерить z напрямую через спектры хозяинской галактики. Для событий без электромагнитного сигнала применяется статистический подход:
В случае линейной аппроксимации для малых z:
$$ d_L \approx \frac{c}{H_0} z \,, $$
что позволяет прямо вычислять постоянную Хаббла.
С ростом числа обнаруженных событий метод «стандартных сирен» превращается в мощный инструмент для статистического изучения Вселенной. Основные подходы включают:
Амплитуда и частотная эволюция сигналов ГВ несёт информацию о космологической модели:
$$ d_L(z) = (1+z) \frac{c}{H_0} \int_0^z \frac{dz'}{\sqrt{\Omega_m (1+z')^3 + \Omega_\Lambda + \Omega_k (1+z')^2}} $$
Наблюдения сигналов от дальних источников позволяют реконструировать dL(z) и, сравнивая с теоретическими кривыми, ограничивать Ωm, ΩΛ и k.
Долгосрочные прогнозы для детекторов следующего поколения (например, Einstein Telescope, Cosmic Explorer) показывают возможность измерять Ωm и ΩΛ с точностью нескольких процентов без опоры на космологические красные смещения.
Количество наблюдаемых слияний зависит от эволюции звёздных популяций и объёма Вселенной. Плотность событий R(z) описывается как:
$$ R(z) = R_0 \, \psi(z) \frac{dV_c}{dz} \frac{1}{1+z} $$
где ψ(z) — функция скорости образования двойных систем, dVc/dz — комовский объём, а множитель (1 + z)−1 учитывает растяжение времени в расширяющейся Вселенной. Моделирование распределения событий по красным смещениям позволяет дополнительно уточнять космологические параметры.
В измерениях космологических параметров через ГВ учитываются:
Использование продвинутых моделей waveform и кросс-проверка с данными электромагнитных наблюдений позволяют минимизировать эти эффекты.
Рост числа детекторов и улучшение чувствительности увеличивают точность космологических измерений. Возможности включают:
Методы гравитационно-волновой космологии становятся неотъемлемой частью современной астрофизики, создавая независимый и прямой способ измерения фундаментальных параметров Вселенной.