Гамма-всплески (Gamma-Ray Bursts, GRB) — это кратковременные и чрезвычайно мощные вспышки гамма-излучения, наблюдаемые в далеком космосе. Они делятся на два основных класса по длительности: короткие (менее 2 секунд), связанные с слиянием компактных объектов (нейтронных звезд или черных дыр), и длинные (свыше 2 секунд), возникающие при коллапсе массивных звезд в процессах гиперновых.
Энергетический выброс гамма-квантов сопровождается генерацией релятивистских джетов, внутри которых происходят многочисленные взаимодействия элементарных частиц. Именно эти экстремальные условия делают GRB потенциальными источниками высокоэнергетических нейтрино.
Основные процессы, приводящие к рождению нейтрино в гамма-всплесках, связаны с взаимодействием релятивистских протонов и фотонов или других частиц в джете:
pγ-взаимодействия (фотопионное взаимодействие) Релятивистские протоны, ускоренные в шоках джета, сталкиваются с гамма-квантами:
p + γ → Δ+ → π+ + n
Распад образовавшегося π⁺-мезона порождает мюонные нейтрино и мюоны:
π+ → μ+ + νμ, μ+ → e+ + νe + ν̄μ
В результате формируется спектр высокоэнергетических ν_μ и ν_e.
pp-взаимодействия (протон-протонные столкновения) При высокой плотности частиц в джете протоны могут сталкиваться друг с другом:
p + p → π± + X
Распад π⁺ и π⁻ также даёт мюонные и электронные нейтрино. Этот механизм менее эффективен в разреженных внешних областях джета, но может быть значим в плотных внутренних шоках.
Релятивистские шоки и магнитные поля Ускорение частиц в шоках джета (Fermi I и II порядка) формирует спектр протонов с энергиями до 10¹⁹–10²⁰ эВ. Интенсивные магнитные поля способствуют удержанию частиц в зоне взаимодействия, увеличивая вероятность pγ- и pp-взаимодействий.
Энергетический спектр нейтрино от GRB имеет характерные особенности:
Спектральное распределение часто моделируется как степенной закон:
$$ \frac{dN_\nu}{dE_\nu} \sim E_\nu^{-\alpha}, \quad \alpha \approx 2 $$
что отражает универсальность ускорения частиц в шоках.
Поскольку GRB происходят на космологических расстояниях (z ≈ 0.1–10), интенсивность нейтрино на Земле крайне мала. Для оценки потока используют формулу:
$$ F_\nu(E_\nu) = \frac{L_\nu(E_\nu)}{4 \pi D_L^2} $$
где Lν(Eν) — спектральная светимость джета в нейтрино, DL — люминесцентное расстояние до источника. Для отдельных ярких GRB ожидается несколько нейтрино на километр квадратный детектора.
Нейтрино от GRB регистрируются в основном через:
Черенковские детекторы в воде или льду Пример: IceCube в Антарктиде, Baikal-GVD. Реакция:
νμ + N → μ− + X
Высокоэнергетические мюоны оставляют длинные треки черенковского света, что позволяет реконструировать направление нейтрино с угловой точностью до ~1°.
Радиочастотные детекторы Для ультра-высокоэнергетических нейтрино (E > 10¹⁷ эВ) возможна регистрация импульсов радиоволн от лавинного каскада в льду или песке (Askaryan эффект).
Корреляция с гамма-всплесками Временное совпадение нейтринного события с гамма-спектром GRB увеличивает достоверность идентификации источника и помогает снизить фон атмосферных нейтрино.
Изучение нейтрино от GRB позволяет:
Наблюдение нейтрино от GRB открывает новые возможности мультиканальной астрофизики, объединяя гамма-, нейтринное и гравитационное излучение для комплексного понимания катастрофических процессов во Вселенной.